Quelltext der Seite Aktiver Galaxienkern

[[Datei:Centauros a-spc.png|mini|hochkant=1.4|[[Falschfarben]]bild der nahen [[Radiogalaxie]] [[Centaurus&nbsp;A]]: [[Radio]]strahlung rot, [[Infrarotstrahlung|Infrarot]] grün, [[Röntgen]]strahlung blau. Der doppelte [[Jet (Astronomie)|Jet]], den der aktive Kern der Galaxie aussendet, ist deutlich sichtbar.]]
Ein '''aktiver Galaxienkern,''' auch '''aktiver galaktischer Kern''' oder '''AGN''' (von {{enS|active galactic nucleus}}), ist die Zentralregion einer [[Galaxie]], die ungewöhnlich große Mengen an [[Strahlung]] nicht[[Stern|stellaren]] Ursprungs aussendet.

Die aktive Kernregion ist astronomisch gesehen sehr klein: Sie besitzt ungefähr die Größe des [[Sonnensystem]]s und erscheint daher auf Aufnahmen punktförmig – ähnlich wie Sterne. Aus heutiger Sicht ist die [[Akkretion (Astronomie)|Akkretion]] von Materie durch ein [[Schwarzes Loch#Supermassereiche Schwarze Löcher|supermassereiches Schwarzes Loch]] im Zentrum der betreffenden Galaxie für die Energiefreisetzung verantwortlich.

Das AGN-Standardmodell vereinheitlicht eine Reihe astronomischer Objekte, die unabhängig voneinander entdeckt worden sind und daher unterschiedliche Bezeichnungen tragen, insbesondere [[Radiogalaxie]]n, [[Seyfertgalaxie]]n, [[Quasar]]e, [[BL-Lacertae-Objekt]]e, [[Blazar]]e und [[Low-ionization nuclear emission-line region|LINER]].

Da aktive Galaxienkerne zu den leuchtkräftigsten Objekten im Universum gehören, sind sie trotz ihrer großen Entfernungen gut zu erkennen. Damit spielen aktive Galaxienkerne in der Astronomie eine wichtige Rolle als Beobachtungswerkzeuge, etwa zum Nachweis intergalaktischen [[Wasserstoff]]s durch Absorptionslinien, als ferne Lichtquelle bei [[Gravitationslinseneffekt|Gravitationslinsen]] oder als so gut wie unveränderliche Bezugspunkte für [[Astrometrie]] oder [[Geodäsie]].

Mit abnehmender Helligkeit des Kerns beginnt das Licht der umgebenden Galaxie zu dominieren, sodass die Kernaktivität irgendwann nicht mehr nachweisbar ist. Der Übergang zu Galaxien ohne aktiven Kern ist fließend und hängt von den technischen Beobachtungsmöglichkeiten ab.<ref name="Peterson2.1" /> Ein gutes Beispiel ist unsere Heimatgalaxie, die [[Milchstraße]]. Allgemein nicht als aktiver Galaxienkern klassifiziert, lassen sich rund um das zentrale Schwarze Loch dennoch gelegentliche Röntgen- und Infrarot[[Sonneneruption|flares]] nachweisen.<ref>Erstmals {{Literatur |Autor=F. K. Baganoff u.&nbsp;a. |Titel=Rapid X-ray flaring from the direction of the supermassive black hole at the Galactic Centre |Sammelwerk=Nature |Band=413 |Datum=2001 |Seiten=45–48 |bibcode=2001Natur.413...45B|Sprache=en}}</ref>

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== Entdeckungsgeschichte ==
[[Datei:Messier object 077.jpg|mini|NGC 1068, aufgenommen im Rahmen der [[Two Micron All Sky Survey|2MASS]]-Durchmusterung]]

Die ersten Objekte, die heutige Astronomen zu den aktiven galaktischen Kernen zählen, wurden bereits zu Beginn des 20.&nbsp;Jahrhunderts entdeckt. Im Jahre 1909 veröffentlichte [[Edward Fath]] (1880–1959) vom [[Lick-Observatorium]] seine Beobachtungen der Spektrallinien ferner [[Spiralgalaxie]]n. Überraschenderweise enthielt das Spektrum des Spiralnebels [[Messier 77|NGC&nbsp;1068]] nicht nur [[Spektrallinie|Absorptionslinien]], wie sie zu erwarten waren, wenn die Strahlung der Galaxie weitgehend auf das Licht ihrer Sterne zurückgeht, sondern auch [[Spektrallinie|Emissionslinien]],<ref>{{Literatur |Autor=E. A. Fath |Titel=The spectra of some spiral nebulae and globular star clusters |Sammelwerk=Lick Obs. Bull. |Band=5 |Datum=1909 |Seiten=71 |bibcode=1909LicOB...5...71F|Sprache=en}}</ref> die charakteristisch für Gas ([[planetarischer Nebel]]) sind, das z.&nbsp;B. durch hochenergetische Strahlung oder Schockwellen ionisiert wird.<ref>Vgl. Abschnitte 11.1 und 13.2 in Lang 2013.</ref>

Die ersten systematischen Studien von Galaxienkernen, deren Spektrum Emissionslinien aufweist, gehen auf [[Carl Keenan Seyfert|Carl Seyfert]] zurück, der in den 1940er Jahren nachwies, dass sich diese Linien systematisch von den Emissionslinien etwa von [[H-II-Gebiet|HII-Regionen]] unterscheiden.<ref>{{Literatur |Autor=C. Seyfert |Titel=Nuclear Emission in Spiral Nebulae |Datum= |bibcode=1943ApJ....97...28S|Sprache=en}} Vgl. Abschnitt&nbsp;2 in Shields 1999.</ref> Systematische spektroskopische Untersuchungen zeigten, dass es zwei Klassen solcher Galaxien gibt: heute als ''Seyfert&nbsp;1'' bezeichnete Exemplare mit schmalen und verbreiterten Emissionslinien sowie Seyfert-2-Galaxien, bei denen nur die schmalen Emissionslinien sichtbar sind.<ref name="KhacikyanWeedman">{{Literatur |Autor=E. Ya. Khachikyan, D. W. Weedman |Titel=A spectroscopic study of luminous galactic nuclei |Sammelwerk=Astrophysics |Band=7 |Nummer=3 |Datum= |Seiten=231–240 |bibcode=1971Ap......7..231K|Sprache=en}}</ref>

[[Datei:M87 jet.jpg|mini|links|Bild der aktiven Galaxie [[Messier 87|M&nbsp;87]], aufgenommen mit dem [[Hubble-Weltraumteleskop]]. Der rund 5000 [[Lichtjahr]]e lange Jet ist deutlich zu sehen.]]

Unabhängig von den Emissionslinien-Beobachtungen führte der Beginn der [[Radioastronomie]] nach Ende des Zweiten Weltkriegs ab den 1950er Jahren zu weiteren Entdeckungen. Nachdem zu neu entdeckten starken Radioquellen wie [[Cygnus&nbsp;A]] und [[Messier 87|Virgo&nbsp;A]] optische Gegenstücke identifiziert worden waren, zeigte sich, dass es sich auch hier um [[Extragalaktische Astronomie|extragalaktische]] Objekte handelte, und zwar solche mit gewaltigen Strahlungsleistungen in der Größenordnung von 10<sup>35</sup> bis 10<sup>38</sup>&nbsp;[[Watt (Einheit)|Watt]].

Extreme [[Interpretation]]en der Beobachtungsergebnisse ergaben sich Anfang der 1960er Jahre für die [[Quasar]]e, beginnend mit der Bestimmung der [[Rotverschiebung]] von [[3C&nbsp;273]] durch [[Maarten Schmidt]] und Kollegen. Die optischen Gegenstücke der Quasare erschienen sternartig (das heißt, sie waren bei der gegebenen Auflösung nicht von einer Punktquelle zu unterscheiden). Ihre große Rotverschiebung legte allerdings nahe, dass es sich um extragalaktische Quellen handelte.<ref>Zu Radiogalaxien Abschnitt 2, zu Quasaren Abschnitt 3 in Shields 1999.</ref><ref>{{Literatur |Autor=Maarten Schmidt |Titel=3C 273: A Star-Like Object with Large Red-Shift |Sammelwerk=Nature |Band=197 |Datum=1963 |Seiten=1040 |bibcode=1963Natur.197.1040S|Sprache=en}}</ref> Mit dem Beginn der [[Röntgenastronomie]] Anfang der 1960er Jahre zeigte sich, dass einige der prominentesten aktiven Galaxienkerne auch als helle Röntgenquellen in Erscheinung traten.<ref>Vgl. Abschnitt 4 in Shields 1999.</ref>

Der aus Helligkeit und Entfernungsschätzungen erschlossene gewaltige Energieausstoß der aktiven Objekte –&nbsp;zunächst der Radiogalaxien, dann ganz besonders der Quasare&nbsp;– führte bereits Mitte der 1960er Jahre zu der Vermutung ([[Fred Hoyle]] und [[William Alfred Fowler]], [[Jakow Borissowitsch Seldowitsch]], [[Edwin Salpeter]]), dass dort eine der effektivsten Formen der Energieumwandlung zum Zuge kommt: die Freisetzung von [[Gravitationsenergie]] bei der [[Akkretion (Astronomie)|Akkretion]] von Materie auf kompakte Objekte. Als wahrscheinlichste Kandidaten für die benötigten kompakten Zentralobjekte kristallisierten sich [[Schwarzes Loch|Schwarze Löcher]] heraus (Seldowitsch, Salpeter, [[Donald Lynden-Bell]]).<ref>Allgemein: Abschnitt 4.2. in Shields (1999) und [[Werner Israel]] (1987): ''Dark stars: the evolution of an idea.'' In: Stephen W. Hawking, Werner Israel: ''300 Years of Gravitation.'' Cambridge University Press, S.&nbsp;199–276, ISBN 0-521-37976-8.</ref>

Parallel dazu sammelten sich die Hinweise auf Verbindungen zwischen den verschiedenen Klassen aktiver Objekte. Ab Anfang der 1980er Jahre gelang es, rund um Quasare Spuren der sie umgebenden Galaxien nachzuweisen.<ref>{{Literatur |Autor=S. Wyckoff, T. Gehren, P. A. Wehinger |Titel=Resolution of quasar images |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=247 |Datum=1981 |Seiten=750–761 |bibcode=1981ApJ...247..750W|Sprache=en}}</ref><ref>{{Literatur |Autor=J. B. Hutchings, D. Crampton, B. Campbell |Titel=Optical imaging of 78 quasars and host galaxies |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=280 |Datum=1984 |bibcode=1984ApJ...280...41H|Sprache=en}}</ref> Mitte der 1980er Jahre fanden Antonucci und Miller, dass die Seyfert-2-Galaxie NGC&nbsp;1068 bei Beobachtungen der [[Polarisation|polarisierten]] Anteile des Lichts ähnliche verbreiterte Emissionslinien aufweist wie eine Seyfert-1-Galaxie. Dies weist darauf hin, dass die schnell bewegten Gaskomponenten auch im Falle von Seyfert-2-Galaxien vorhanden, aber hinter absorbierenden Wolken verborgen sind; bei direkten Beobachtungen wird das abgedämpfte Licht der breiten Linien bei weitem überstrahlt; bei der Einschränkung auf polarisiertes Licht sind die Beiträge des an Elektronen reflektierten (und auf diese Weise polarisierten) Lichts der breiten Linien nachweisbar.<ref>{{Literatur |Autor=R. R. J. Antonucci. J. S. Miller |Titel=Spectropolarimetry and the nature of NGC 1068 |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=297 |Datum=1985 |Seiten=621–632 |bibcode=1985ApJ...297..621A|Sprache=en}}</ref>

Aus diesen und weiteren Beobachtungen entwickelte sich in den späten 1980er und frühen 1990er Jahren ein vereinheitlichtes Modell der aktiven Galaxienkerne, das all die erwähnten Objekte –&nbsp;Seyfert-Galaxien, Quasare, Blazare, Radiogalaxien&nbsp;– als unterschiedliche Erscheinungsformen ein und derselben Sorte von System auffasst: eines supermassereichen Schwarzen Lochs, umgeben von einer [[Akkretionsscheibe]] und weiterem Material, das zum Teil abschirmend wirkt, zum Teil zum eigenen Leuchten angeregt wird.<ref name="UnifiedModel">{{Literatur |Autor=R. Antonucci |Titel=Unified Models for Active Galactic Nuclei and Quasars |Sammelwerk=Annual Reviews in Astronomy and Astrophysics |Band=31 |Nummer=1 |Datum=1993 |Seiten=473–521 |DOI=10.1146/annurev.aa.31.090193.002353 |bibcode=1993ARA&A..31..473A|Sprache=en}}</ref><ref>{{Literatur |Autor=Meg Urry, Paolo Padovani |Titel=Unified schemes for radioloud AGN |Sammelwerk=Publications of the Astronomical Society of the Pacific |Band=107 |Datum=1995 |Seiten=803–845 |arXiv=astro-ph/9506063 |DOI=10.1086/133630 |bibcode=1995PASP..107..803U|Sprache=en}}</ref>

Zusätzlich zu Beobachtungen einzelner Objekte spielten bei der Erforschung der aktiven Galaxienkerne zunehmend systematische [[Durchmusterung]]en eine Rolle, die statistische Untersuchungen an größeren Stichproben zuließen. Dazu gehörten der ''Hamburg-ESO Quasar Survey,'' in jüngerer Zeit der ''2df QSO Redshift Survey''<ref>''{{Webarchiv|url=http://www.2dfquasar.org/ |wayback=20210227094613 |text=The 2dF QSO Redshift Survey (2QZ). }}''</ref> und der [[Sloan Digital Sky Survey]].

== Standardmodell ==
Das heutige ''Standardmodell'' aktiver Galaxienkerne postuliert für diese Objekte eine einheitliche Struktur:<ref name="UnifiedModel" /><ref>{{Literatur |Autor=R. Antonucci |Titel=Unified Models for Active Galactic Nuclei and Quasars |Sammelwerk=Annual Review of Astronomy and Astrophysics |Band=31 |Datum=1993 |Seiten=473|Sprache=en}}</ref> Im Inneren befindet sich ein supermassives Schwarzes Loch mit rund 100&nbsp;Millionen [[Sonnenmasse]]n, dessen [[Ereignishorizont|Schwarzschildradius]] ca. 2&nbsp;[[Astronomische Einheit]]en (rund 16&nbsp;Lichtminuten) beträgt. Quelle der Energie, die AGNs abstrahlen, ist die freigesetzte [[Bindungsenergie]], die beim Einfall von Materie auf die Akkretionsscheibe entsteht. Im Abstand zwischen 10 und 100&nbsp;Lichttagen von der Scheibe befindet sich Materie, die schnell um das Schwarze Loch kreist und durch die aus der freigesetzten Bindungsenergie resultierende intensive Wärmestrahlung der Akkretionsscheibe zum Leuchten angeregt wird. Aus dieser sogenannten ''[[broad line region]]'' stammt die Strahlung der stark verbreiterten Emissionslinien.

Die Akkretionsscheibe ist außerdem verantwortlich für das Entstehen eines eng gebündelten [[Jet (Astronomie)|Jets]] schneller Teilchen, der senkrecht zur Scheibenebene in zwei entgegengesetzte Richtungen in den Raum hinaus reicht und Längen im Bereich von Tausenden oder sogar Millionen Lichtjahren erreichen kann. Seinen Ausgang nimmt der Jet in einer im Vergleich dazu winzigen, nur rund einen Lichttag großen, zentralen Region ''(radio core)'' rund um die Akkretionsscheibe.

Im Abstand von einigen bis einigen Dutzend Lichtjahren vom Zentrum ist der innere Teil des Systems von einem ausgefransten dicken Staubring umgeben: dem [[Staubtorus]]. Dieser ist genauso ausgerichtet wie die Akkretionsscheibe selbst. Das energiereiche UV-Licht der Akkretionsscheibe wird von diesem Staubtorus abgeschirmt. Oberhalb und unterhalb der Torusöffnung finden sich dagegen bis zum Abstand von einigen hundert Lichtjahren Regionen, in denen das dort vorhandene Gas ionisiert und so zum Leuchten angeregt wird. Diese ''[[narrow line region]]'' ist die Quelle der schmalen Emissionslinien aktiver Galaxienkerne.

Das gesamte System ist eingebettet in die Zentralregion, den sogenannten ''[[Bulge]]'' einer Galaxie, eine kugelförmige Sternverteilung mit einem typischen Radius von rund 15.000&nbsp;Lichtjahren.

=== Die unterschiedlichen Erscheinungsbilder aktiver Galaxien ===

Aus der Struktur des Standardmodells ergeben sich unterschiedliche Erscheinungsbilder. Zum einen können sich aktive Galaxienkerne durch ihren Aktivitätslevel unterscheiden, maßgeblich bestimmt durch die Akkretionsrate. Die Aktivität von Quasaren ist dabei sehr hoch, sodass der aktive Kern den Rest der Galaxie bei weitem überstrahlt. Bei [[Seyfert-Galaxie]]n ist der Kern ungleich leuchtschwächer, sodass er als helle Region der ansonsten gut sichtbaren umgebenden Galaxie erscheint. Dem Standardmodell zufolge sollte jeder Quasar demnach eine umgebende Galaxie ''(host galaxy)'' besitzen; dass mit immer besseren Beobachtungsmethoden immer mehr dieser Galaxien nachgewiesen werden können, bestätigt die Vorhersage.

Der Staubtorus schirmt die ionisierende UV-Strahlung der Akkretionsscheibe ab. Die ''broad line region'' (BLR) ist daher nur aus der [[Aufsicht (Darstellung)|Drauf- oder Druntersicht]] sichtbar. In diesem Fall stellt der Beobachter im Spektrum stark verbreiterte Linien fest, wodurch im Standardmodell die Seyfert-1-Galaxien und die Quasare vom Typ&nbsp;1 zustande kommen.

Wird die Strahlung der BLR dagegen vom Staubtorus abgeschirmt, sind nur die schmalen Emissionslinien zu sehen. So kommt es zu Seyfert-2-Galaxien oder Quasaren vom Typ&nbsp;2. In dieser Situation ist von der BLR-Strahlung nur noch der Anteil zu sehen, der nach oben bzw. unten aus dem Torus entweicht und danach in Richtung des Beobachters gestreut wird. Für sich genommen ist diese Strahlung zu schwach, um im Vergleich mit der Strahlung der schmalen Linien nachweisbar zu sein. Durch die Streuung ist dieser BLR-Anteil aber stark polarisiert. Beschränkt man sich daher auf Messungen an polarisiertem Licht, ist der BLR-Anteil gut nachweisbar.

Ein weiterer, seltener Orientierungseffekt tritt ein, wenn einer der Jets direkt oder fast direkt auf den Beobachter gerichtet ist. So erklärt das Standardmodell Blazare bzw., bei geringer Leuchtkraft, [[BL-Lacertae-Objekt]]e.

Das Modell erklärt auch die Rollen der unterschiedlichen Wellenlängenbereiche des Lichts: Die Röntgenstrahlung der Akkretionsscheibe wird vom Staubtorus so gut wie nicht abgeschwächt und ist daher bei allen aktiven Galaxienkernen sichtbar. UV- und sichtbares Licht der Akkretionsscheibe sowie die zugehörigen Emissionslinien der BLR sind nur bei geeigneter Orientierung des Torus sichtbar. Im Infraroten dagegen können wir auch die Strahlung des Staubtorus selbst nachweisen.

Je nach Zuflussrate der einfallenden Materie heizt sich die Akkretionsscheibe mehr oder weniger auf. Kühlere Akkretionsscheiben geben weniger Wärmestrahlung ab und bieten günstige Voraussetzungen für Magnetfeldlinien, die mit dem Plasma mitgeführt werden und einen der möglichen Mechanismen für die Entstehung eines Jets und der damit verbundenen [[Synchrotronstrahlung]], insbesondere auch im Radiobereich, darstellen. Heißere Scheiben strahlen deutlich mehr an Wärmestrahlung ab und bieten weniger günstige Bedingungen für die Jet-Entstehung. So kann das Standardmodell die Existenz von radiolauten (Jet bzw. Synchrotronstrahlung dominieren) und radioleisen AGN erklären.

=== Zentrales Schwarzes Loch ===
{{Hauptartikel|Schwarzes Loch}}

Im Zentrum des aktiven Galaxienkerns befindet sich ein [[Schwarzes Loch#Supermassereiche Schwarze Löcher|supermassereiches schwarzes Loch]], das typischerweise um die 100&nbsp;Millionen [[Sonnenmasse]]n, in extremen Fällen auch 10 bis 20&nbsp;Milliarden Sonnenmassen, besitzt. Die Notwendigkeit eines solchen besonders kompakten Zentralobjekts zur Erklärung für die Leuchtkraft der AGNs wurde aus Überlegungen zum Ausmaß der Energiefreisetzung bei AGNs erschlossen. Akkretion, also der Einfall von Materie unter dem [[Gravitation|Schwerkrafteinfluss]] einer Masse, kann unter allen Arten der Energiefreisetzung den höchsten [[Wirkungsgrad]] (Verhältnis von freigesetzter Energie zur Masse der einfallenden Materie) aufweisen.

==== Theoretische Beschreibung ====
[[Datei:Ergosphäre und Ereignishorizonte eines rotierenden schwarzen Lochs.png|mini|300px|Ein Kerr-Loch besitzt nicht nur einen inneren und einen äußeren Ereignishorizont, sondern zusätzlich noch eine Region, innerhalb der jegliche Materie gezwungen wird, gleichsinnig mit dem Schwarzen Loch zu rotieren: die Ergosphäre.<ref>Matt Visser: ''The Kerr spacetime – a brief introduction.'' (Erstveröffentlichung: {{arXiv|0706.0622}}), Seite [http://arxiv.org/pdf/0706.0622v3.pdf#35 35], Fig. 3.</ref> ]]

Ein auf natürliche Weise entstandenes Schwarzes Loch wird im Allgemeinen einen Drehimpuls ungleich null besitzen, also rotieren. Rotierende Schwarze Löcher werden durch die sogenannte [[Kerr-Metrik|Kerr-Lösung]] beschrieben. Sie besitzt rund um den [[Ereignishorizont|Horizont]] eine sogenannte [[Ergosphäre]], in der sämtliche dort befindliche Materie zur Rotation um das Schwarze Loch gezwungen wird. In einigen Modellen für die Entstehung von [[#Jet|Jets]] spielt dieser Umstand eine wichtige Rolle.

Die innerstmögliche stabile Umlaufbahn eines Teilchens, wenn [[Gravitationswelle]]neffekte außer Acht gelassen werden, liegt bei einem Kerr-Loch, insbesondere für Teilchenbahnen mit demselben Umlaufbahnsinn wie das Schwarze Loch selbst, deutlich weiter innen als für nichtrotierende ([[Schwarzschild-Metrik|Schwarzschild]]-)Löcher. Dementsprechend größer ist der Anteil an Bindungsenergie, die freigesetzt werden kann, bevor Materie im Schwarzen Loch verschwindet, was bedeutet, dass der bei der Akkretion erreichbare Wirkungsgrad entsprechend steigt. Bei einem maximal schnell rotierenden Kerr-Loch läge der Wirkungsgrad bei 42 % im Vergleich mit knapp 6 % bei einem Schwarzschild-Loch.<ref>Abschnitt 13.14 in {{Literatur |Autor=M. P. Hobson, G. P. Efstathiou und A. N. Lasenby |Titel=General Relativity: An Introduction for Physicists |Verlag=Cambridge University Press |Datum=2006 |ISBN=978-0-521-82951-9}}</ref>

==== Größe und Beobachtungsmöglichkeiten ====
Der [[Radius]] vom Mittelpunkt bis zum [[Ereignishorizont]] (Schwarzschild-Radius) eines Schwarzen Loches ist von dessen Masse abhängig. Für ein supermassereiches Schwarzes Loch mit 100&nbsp;Millionen Sonnenmassen beträgt er 2&nbsp;[[Astronomische Einheit]]en. Bei 10&nbsp;Milliarden Sonnenmassen erhält man 200&nbsp;AE und für das supermassereiche Schwarze Loch im [[Galaktisches Zentrum|Zentrum]] unserer [[Milchstraße|Heimatgalaxie (Milchstraße)]], mit rund 4&nbsp;Millionen Sonnenmassen, sind es knapp 0,1&nbsp;AE. Durch Beobachtungen des [[Event Horizon Telescope]]s im Radiowellenbereich gelang die Aufnahme des „Schattens“ der zentralen supermassiven Schwarzen Löcher im Zentrum unserer Galaxie ([[Sagittarius A*]]), veröffentlicht 2022, und im Zentrum von [[Messier 87]] (veröffentlicht 2019). Wegen Gravitationslinseneffekten ist der Ereignishorizont nicht direkt beobachtbar, sondern nur der etwas größere sog. „Schatten“.

==== Massenbestimmung ====
Die Masse des zentralen Schwarzen Lochs kann auf verschiedene Weisen bestimmt werden. In unserer Heimatgalaxie geht dies über das [[Keplersche Gesetze|dritte Keplersche Gesetz]], da sich die Umlaufbahnen einzelner Sterne direkt beobachten lassen.

Eine weitere Möglichkeit der Bestimmung ergibt sich, wenn für verschiedene Abschnitte des Kernbereiches einer Galaxie Spektren bestimmt werden können und sich somit abschätzen lässt, innerhalb welcher Grenzen die Geschwindigkeit der Sterne der betreffenden Regionen liegt. Aus der Breite dieser Verteilung ([[Geschwindigkeitsdispersion]]) lässt sich über den [[Virialsatz]] auf das [[Gravitationsfeld|Gravitationspotential]] schließen. Aus diesen Beobachtungen und der Entfernung zur Galaxie folgt der Abstand der beobachteten Gebiete vom Zentrum, sodass aus dem [[Potential (Physik)|Potentialwert]] auf die eingeschlossene Masse geschlossen werden kann.<ref>{{Literatur |Autor=Holland C. Ford, Richard J. Harms, Zlatan I. Tsvetanov, George F. Hartig, Linda L. Dressel, Gerard A. Kriss, Ralph C. Bohlin, Arthur F. Davidsen, Bruce Margon, Ajay K. Kochhar |Titel=Narrowband HST images of M87: Evidence for a disk of ionized gas around a massive black hole |Sammelwerk=Astrophysical Journal Letters |Band=435 |Datum=1994 |ISSN=0004-637X |Seiten=L27–L30 |bibcode=1994ApJ...435L..27F}}</ref>

Ein drittes Verfahren ist das ''[[Reverberation Mapping|reverberation mapping]],'' zu Deutsch in etwa „Nachhall-Aufzeichnung“. Diese kommt bei Galaxien des Typs&nbsp;1 zum Einsatz, bei denen sich der Radius der ''broad line region'' nicht räumlich aufgelöst beobachten lässt. Der Radius wird aber benötigt, um das Gravitationspotential <math>\Phi \sim M/R</math> zu bestimmen, um mit Hilfe des Virialsatzes und des Potentials auf die Masse zu schließen. Bei ''Reverberation mapping'' werden [[Echo]]-Effekte analysiert, um auf den Radius zu schließen. Hierbei wird ausgenutzt, dass die Scheibenabstrahlung auf Zeitskalen bis hinunter zu weniger als einer Stunde fluktuiert. Auf direktem Wege erreicht uns diese Information durch das AGN-Spektrum. Dieselben Fluktuationen treten zeitverzögert in den breiten Spektrallinien auf, weil die Strahlung erst durch die ''broad line region'' zum Beobachter reflektiert werden muss. Da sich die Strahlung mit [[Lichtgeschwindigkeit]] ausbreitet, ist die Zeitverzögerung ein Maß für den Abstand von der Akkretionsscheibe zur ''broad line region.'' Eine systematische Auswertung der Zeitverzögerungen ermöglicht eine Bestimmung des Radius.<ref>{{Literatur |Autor=R. D. Blandford, C. F. McKee |Titel=Reverberation mapping of the emission line regions of Seyfert galaxies and quasars |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=255 |Datum=1982 |Seiten=419–439 |bibcode=1982ApJ...255..419B}}</ref>

=== Akkretionsscheibe ===
{{Hauptartikel|Akkretionsscheibe}}

Nur für sehr spezielle Bewegungsrichtungen kann Material wie Gas oder Staub, das auf eine Masse zu fällt, das Zentralobjekt direkt erreichen. Im Allgemeinen wird der [[Drehimpuls]] der Materie relativ zum Zentralobjekt dazu führen, dass das Material etwas am Objekt vorbei fällt. Kollidiert es dabei mit Materie die aus anderen Richtungen ankommt, kann eine [[Akkretionsscheibe]] entstehen. Eine Akkretionsscheibe ist eine rotierende Gas- und Staubscheibe, in der der Drehimpuls durch innere Reibung, also infolge der [[Viskosität]] des Materials, nach außen transportiert wird, sodass Materie vom inneren Scheibenrand aus auf das Zentralobjekt stürzen kann. Quelle der Viskosität ist nach heutiger Erkenntnis eine [[Turbulente Strömung|Turbulenz]] aufgrund [[Magnetohydrodynamik|magnetohydrodynamischer]] Instabilitäten.<ref>{{Literatur |Autor=Steven A. Balbus und John F. Hawley |Titel=A powerful local shear instability in weakly magnetized disks. I&nbsp;– Linear analysis. II&nbsp;– Nonlinear evolution |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=376 |Datum=1991 |Seiten=214–233}}</ref>

Durch Kollisionen der auf die Akkretionsscheibe stürzenden neuen mit der bereits vorhandenen Materie heizt sich die Scheibe stark auf. Welche Temperaturen dabei erreicht werden, hängt von der Einfallsrate (Akkretionsrate) ab. Bei niedrigeren Raten liegen die Temperaturen um die zehntausend und bei höheren bis zu einigen hunderttausend [[Kelvin]].<ref>{{Literatur |Autor=E. W. Bonning u.&nbsp;a. |Titel=Accretion Disk Temperatures and Continuum Colors in QSOs |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=659 |Datum=2007 |Seiten=211–217 |arXiv=astro-ph/0611263 |DOI=10.1086/510712}}</ref>

Aus dem [[Temperaturprofil]] ergibt sich die Leistung der Wärmestrahlung einer Akkretionsscheibe. Dem [[Stefan-Boltzmann-Gesetz]] folgend erzeugen höhere Temperaturen auch größere Strahlungsmengen. Das Spektrum der Scheibe ist dabei nicht das eines [[Schwarzer Körper|Planck’schen Strahlers]] mit einer einzigen charakteristischen [[Effektive Temperatur|Effektivtemperatur]], sondern ergibt sich als Überlagerung der Planck-Spektren der von außen nach innen unterschiedlich heißen Scheibenregionen.

Die Obergrenze der Strahlungsleistung ist dabei durch die [[Eddington-Grenze]] gegeben, ab welcher der Strahlungsdruck weiteres Einfallen von Materie verhindert.

==== Heiße und kühlere Scheiben ====
In Verbindung mit Annahmen über das Scheibenmaterial und mit dem [[Stefan-Boltzmann-Gesetz]] erhält man aus der Eddington-Grenze auch eine Obergrenze für die Temperatur der Scheibe. Diese Obergrenze liegt umso niedriger, je größer die Masse des zentralen Schwarzen Lochs ist. Für eine Scheibe, deren Ausdehnung im Verhältnis zum Schwarzschildradius konstant ist, gilt <math>T\sim 1/M</math>. Genauere Rechnungen mit konkreten Scheibenmodellen führen auf den gleichen Zusammenhang. Die Höchsttemperaturen der AGN-Scheiben liegen deswegen deutlich unter den Temperaturen der Scheiben stellarer Schwarzer Löcher. Insbesondere produzieren AGN-Scheiben als Wärmestrahlung keine nennenswerten Mengen an Röntgenstrahlung (zur Herkunft dieser Strahlungskomponente vgl. Abschnitt [[#Korona und Röntgenstrahlung|Korona und Röntgenstrahlung]]).

Heißere Scheiben mit Effektivtemperaturen um die hunderttausend Kelvin produzieren beachtliche Mengen an UV-Strahlung. Im AGN-Spektrum führt dies zum ''(big) blue bump'' (sinngemäß: zum „(großen) blauen Hügel“), einem Maximum im Bereich des [[Extrem ultraviolette Strahlung|extremen UV]], das von höheren Energien bis etwa 0,6&nbsp;[[Elektronenvolt|keV]], zu niedrigeren Energien bis in den Wellenlängenbereich um 1&nbsp;μm abfällt.<ref>{{Literatur |Autor=Y. Y. Zhou u.&nbsp;a. |Titel=Statistical Properties of the Big Blue Bump in Active Galactic Nuclei |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=475 |Datum=1997 |Seiten=L9–L12 |bibcode=1997ApJ...475L...9Z}}</ref> Die UV-Strahlung bewirkt die Ionisation der Materie in der ''broad line region'' und ist so mittelbar für die breiten Emissionslinien bei AGNs vom Typ&nbsp;1 verantwortlich. Anhand der breiten Linien lassen sich demnach auch Rückschlüsse auf den Gesamt-Strahlungsausstoß der Scheibe ziehen.

Kühlere Scheiben dagegen produzieren deutlich weniger UV-Strahlung. Daher sind die Linien aus der ''broad line region'' deutlich schwächer, wenn sie überhaupt noch nachweisbar sind. Scheiben mit kühleren Temperaturen begünstigen die Erzeugung von Jets und der damit verbundenen [[Synchrotronstrahlung]] (vgl. den Abschnitt [[#Jet|Jet]]).

Heißere Scheiben, bei denen die Wärmestrahlung und kühlere Scheiben, bei denen die Synchrotronstrahlung dominiert, sind im Standardmodell die Erklärung für radiolaute und radioleise AGNs.
{{Siehe auch|Akkretionsscheibe#Formen von Akkretionsflüssen|titel1=Formen von Akkretionsflüssen}}

==== Korona und Röntgenstrahlung ====
Im Gegensatz zur Situation bei stellaren Schwarzen Löchern sind AGN-Akkretionsscheiben nicht heiß genug, um direkt als Wärmestrahlung größere Mengen an Röntgenstrahlung zu produzieren. Dass AGN trotzdem intensiv in diesem Bereich strahlen, wird auf eine Korona zurückgeführt: eine Region extrem heißen [[Plasma (Physik)|Plasmas]] direkt oberhalb und unterhalb der Scheibe. Die Röntgenstrahlung entsteht, wenn UV-Strahlung der Scheibe von den Elektronen des Plasmas zusätzliche Energie erhält ([[Compton-Effekt|inverse Compton-Streuung]]), in dieser Form zur Scheibe zurückgeworfen und von dort als weichere Röntgenstrahlung in den Raum abgestrahlt wird. Im Spektrum des AGN ergeben sich aus diesem Umstand charakteristische breite [[Eisenlinien (Physik)|Eisenlinien]] aufgrund von [[Fluoreszenz]] sowie ein charakteristisches Maximum um die 30&nbsp;[[Elektronenvolt|keV]], wie man es für die Reflexion der Strahlung an kalter Materie (Rückstreuung auf die Scheibe) erwarten würde.<ref>{{Literatur |Autor=Francesco Haardt, Laura Maraschini |Titel=X-ray spectra from two-phase accretion disks |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=413 |Datum=1993 |Seiten=507–517 |bibcode=1993ApJ...413..507H}}</ref>

Charakteristisch für die Röntgenstrahlung von AGN sind Intensitätsfluktuationen auf astronomisch gesehen sehr kurzen Zeitskalen von Stunden oder weniger.<ref>{{Literatur |Autor=Richard F. Mushotzky, Christine Done, Kenneth A. Pounds |Titel=X-ray spectra and time variability of active galactic nuclei |Sammelwerk=Annual review of astronomy and astrophysics |Band=31 |Datum=1993 |Seiten=717–761}}</ref> Daraus folgt, dass die Regionen, in denen die Röntgenstrahlung produziert wird, sehr klein sein müssen. Entsprechend gehen die heutigen Modelle von Klumpenstrukturen in der Korona aus, die auf den entsprechenden Zeitskalen entstehen und vergehen und während der Zeit ihrer Existenz lokalisierte Gebiete der darunterliegenden Scheibe zum Leuchten anregen.<ref>{{Literatur |Autor=Francesco Haardt, Laura Maraschini, Gabriele Ghisellini |Titel=A model for the X-ray and ultraviolet emission from Seyfert galaxies and galactic black holes |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=432 |Datum=1994 |Seiten=L95–L99 |bibcode=1994ApJ...432L..95H}}</ref>

==== Scheibenspektrum und relativistische Effekte ====
Das Spektrum einer schnell rotierenden Akkretionsscheibe rund um ein zentrales Schwarzes Loch, die der Beobachter nicht von oben, sondern angeschrägt betrachtet, wird maßgeblich von [[Relativistischer Effekt|relativistischen Effekten]] bestimmt. Im klassischen Falle wäre das Spektrum einer ruhenden Scheibe symmetrisch um den Spektrumsschwerpunkt mit zwei seitlichen Maxima entsprechend den [[Doppler-Effekt|Doppler]]-rot- bzw. -blauverschobenen Bereichen der Scheibe, die aus Sicht des Beobachters die größte [[Radialgeschwindigkeit]] haben. Im relativistischen Fall kommen die Effekte [[Zeitdilatation]] und [[Rotverschiebung#Gravitative Rot- und Blauverschiebung|gravitative Rotverschiebung]] hinzu, die das Spektrum als Ganzes zum Roten hin verschieben, sowie [[relativistisches Beaming]], was die Symmetrie bricht und die Strahlung der maximal auf den Beobachter zu bewegten Scheibenabschnitte deutlich heller erscheinen lässt als die der vom Beobachter weg bewegten. Eine entsprechende Form der Spektrallinien wurden erstmals 1995 bei der aktiven Galaxie MCG-6-30-15 nachgewiesen.<ref>{{Literatur |Autor=Y. Tanaka u.&nbsp;a. |Titel=Gravitationally redshifted emission implying an accretion disk and massive black hole in the active galaxy MCG-6-30-15 |Sammelwerk=Nature |Band=375 |Datum=1995 |Seiten=659–661 |bibcode=1995Natur.375..659T}}</ref>

Für eine helle Teilquelle, die um das Schwarze Loch läuft, führen dieselben relativistischen Effekte mit der Zeit zu einer charakteristischen Änderung des Spektrums. Aus der Vermessung des Spektrums lassen sich daher Rückschlüsse auf die Masse und den Drehimpuls des Schwarzen Lochs ziehen.<ref>{{Literatur |Autor=M. Dovčiak, V. Karas, T. Yaqoob |Titel=An Extended Scheme for Fitting X-Ray Data with Accretion Disk Spectra in the Strong Gravity Regime |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=153 |Datum=2004 |Seiten=205–221}}</ref> Im Jahre 2004 konnten solche Effekte erstmals in Röntgenspektren der Seyfert-Galaxie [[NGC&nbsp;3516]] nachgewiesen werden, die mit dem Weltraumteleskop [[XMM-Newton]] aufgenommen worden waren. Daraus konnte die Masse des zentralen Schwarzen Lochs der Galaxie zwischen 10 und 50&nbsp;Millionen Sonnenmassen abgeschätzt werden.<ref>{{Literatur |Autor=K. Iwasawa, G. Miniutti, A. C. Fabian |Titel=Flux and energy modulation of redshifted iron emission in NGC 3516: implications for the black hole mass |Sammelwerk=MNRAS |Band=355 |Datum=2004 |Seiten=1073–1079 |bibcode=2004MNRAS.355.1073I}}</ref>

=== Broad line region (BLR) ===
Im Abstand von einigen tausend bis einigen zehntausend [[Astronomische Einheit|AE]] (zwischen 10 und 100&nbsp;[[Lichtjahr|Lichttagen]]) um die Akkretionsscheibe befindet sich die Broad Line Region (BLR), in der die stark verbreiterten Spektrallinien der AGN entstehen. Die [[Linienbreite]] weist auf hohe Geschwindigkeiten von ca. 3000&nbsp;km/s hin, während zeitliche Änderungen der Linienstärke auf Zeitskalen von Stunden oder Tagen die geringe Ausdehnung der Region belegen. Dass es unter den breiten Linien keine [[Verbotener Übergang#Verbotene Emissionslinie|verbotenen Linien]] gibt, weist darauf hin, dass es sich um hinreichend dichtes Material handelt.

=== Jet ===
{{Hauptartikel|Jet (Astronomie)}}

[[Jet (Astronomie)|Jets]] sind stark gebündelte Ausströmungen hoher Geschwindigkeit, die meist [[bipolar]] auftreten, also in zwei vom Zentralobjekt aus entgegengesetzte Richtungen. Jetquellen besitzen immer [[Akkretionsscheibe]]n und starke [[Magnetismus|Magnetfelder]].

Man nimmt heute an, dass Jets [[Magnetohydrodynamik|magneto-hydrodynamisch]] beschleunigt und [[Kollimation|kollimiert]] werden und dass die ausströmende Materie aus der Akkretionsscheibe stammt (Modell von [[Roger Blandford|Blandford]] & Payne, 1982).<ref>{{Literatur |Autor=R. D. Blandford, D. G. Payne |Titel=Hydromagnetic flows from accretion discs and the production of radio jets |Sammelwerk=MNRAS |Band=1999 |Datum=1982 |Seiten=883–903 |DOI=10.1093/mnras/199.4.883}}</ref> Aber auch rein [[Elektrodynamik|elektrodynamische]] Prozesse können eine wichtige Rolle spielen und z.&nbsp;B. die Rotationsenergie des Schwarzen Lochs im Zentrum des AGN nutzen.<ref>{{Literatur |Autor=R. D. Blandford, R. L. Znajek |Titel=Electromagnetic extraction of energy from Kerr black holes |Sammelwerk=MNRAS |Band=179 |Datum=1977 |Seiten=433–456 |bibcode=1977MNRAS.179..433B}}</ref> Die Details und die Gewichtung der unterschiedlichen Prozesse sind noch nicht abschließend geklärt und Gegenstand aktueller Forschung.

Der direkte Beitrag der Jets zur Strahlung des AGN ist die von den Elektronen im Jet erzeugte [[Synchrotronstrahlung|Synchrotron-Strahlung]], verstärkt durch Effekte wie die [[Compton-Effekt|inverse Compton-Streuung]] der Strahlung an Elektronen des Jets oder externer Materie. Im Jet selbst können sich [[Stoßfront|Schockfronten]] ausbilden, an denen einige Elektronen auf noch deutlich höhere Energien beschleunigt werden, mit [[Lorentzfaktor|Lorentz-Faktoren]] zwischen 100 und 1000 („Schockknoten“ im Jet).

Jets sind physikalisch signifikant für den [[Masse (Physik)|Massen]]- und [[Drehimpuls]]verlust der Zentralquelle und den Energieeintrag in das umgebende Medium (vgl. den Abschnitt [[#Wechselwirkung mit umgebenden Galaxien|Wechselwirkung mit umgebenden Galaxien]]). Wo die Jet-Teilchen auf das umgebende intergalaktische Medium treffen, entstehen ausgedehnte, radiohelle Anregungsgebiete (vgl. den Abschnitt [[#Emissionsgebiete (Loben)|Emissionsgebiete (Loben)]]).

==== Relativistisches Beaming ====
Viele Jets von AGN bewegen sich mit [[Spezielle Relativitätstheorie|relativistischer]] Geschwindigkeit, mit [[Lorentzfaktor]]en bis ungefähr 10–15, entsprechend 99,5 bis 99,8 Prozent der [[Lichtgeschwindigkeit]].

Das Licht, das die im Jet strömenden Teilchen (insbesondere in Form von Synchrotronstrahlung) abstrahlen, ist bei solchen Geschwindigkeiten aufgrund des [[Relativistisches Beaming|relativistischen Beaming-Effekts]] für Beobachter in oder nahe der Bewegungsrichtung um ein Vielfaches verstärkt: Eine Kombination aus [[Aberration (Astronomie)|Aberration]] und (relativistischer) [[Doppler-Effekt|Doppler-Blauverschiebung]] kann den Strahlungsfluss, den ein solcher Beobachter misst, um einen Faktor 100 oder mehr verstärken. Das ist ein wichtiger Faktor zur Erklärung der großen Helligkeit etwa von Blazaren, bei denen wir dem AGN-Standardmodell zufolge direkt in einen der Jets blicken. Die gleichen relativistischen Effekte führen für einen Jet, der sich vom Beobachter entfernt, zu einer Abschwächung der Strahlung. Das ist ein wichtiger Grund, warum die beiden Jets einer Radiogalaxie auf astronomischen Aufnahmen in der Regel unterschiedlich hell erscheinen ''([[Laing-Garrington-Effekt]]).''<ref>{{cite journal |author=R. A. Laing |title=The sidedness of jets and depolarization in powerful extragalactic radio sources |year=1988 |journal=Nature |volume=331 |issue=6152 |pages=149 |doi=10.1038/331149a0 |bibcode=1988Natur.331..149L|language=en}}</ref><ref>{{cite journal |author=S. Garrington, J. P. Leahy, R. G. Conway, R. A. Laing |title=A systematic asymmetry in the polarization properties of double radio sources |year=1988 |journal=Nature |volume=331 |issue=6152 |pages=147 |doi=10.1038/331147a0 |bibcode=1988Natur.331..147G|language=en}}</ref>

==== Scheinbare Überlichtgeschwindigkeiten ====
Für Objekte, die sich relativistisch auf den Beobachter zu bewegen, können Lichtlaufzeiten dazu führen, dass ein ferner Beobachter irrtümlich auf eine überlichtschnelle Bewegung der Objekte schließt. Auf diese Weise führen direkte Rechnungen des Typs „Änderung des Winkelabstands (im [[Radiant (Einheit)|Bogenmaß]])&nbsp;×&nbsp;Abstand&nbsp;= [[Geschwindigkeit#Tangentialgeschwindigkeit|Tangentialgeschwindigkeit]]“ für Knoten in einem Jet, die sich von der Zentralquelle entfernen, zu Geschwindigkeiten, die ein Vielfaches der Lichtgeschwindigkeit betragen.

Aus der korrekten Rechnung, welche die Lichtlaufzeiten berücksichtigt, folgt, dass diese scheinbaren Überlichtgeschwindigkeiten eindeutiges Indiz dafür sind, dass sich die betreffenden Jets relativistisch, also mit [[Lorentzfaktor]]en deutlich größer als 1, bewegen. Solche Rechnungen stellen die ersten Nachweise überhaupt für relativistische Geschwindigkeiten in der Astrophysik dar.

Aus diesen hohen Geschwindigkeiten folgen die relativistischen Effekte, insbesondere [[relativistisches Beaming]], welche die hohe Leuchtkraft der Jets bei geeigneten Orientierungen (Jet bewegt sich auf den Beobachter zu) und damit im Standardmodell die Eigenschaften der Blazare erklären.

==== Zusammenhang mit kosmischer Strahlung ====
Schon seit längerem wird vermutet, dass die Jets von AGNs Quelle zumindest eines Teils der hochenergetischen [[Kosmische Strahlung|kosmischen Strahlung]] sind, welche die Erde aus dem Weltraum erreicht. Hinweise auf einen Zusammenhang zwischen kosmischer Strahlung und AGN geben die Messungen von Gamma-Observatorien wie dem [[Pierre-Auger-Observatorium]], die Korrelationen zwischen der Einfallsrichtung kosmischer Strahlung und der Positionen von AGN am Himmel gefunden haben.<ref>{{Literatur |Autor=The Pierre Auger Collaboration |Titel=Correlation of the Highest-Energy Cosmic Rays with Nearby Extragalactic Objects |Sammelwerk=Science |Band=318 |Datum=2007 |Seiten=938–943 |DOI=10.1126/science.1151124}}</ref>

=== Staubtorus ===
Der Staubtorus umgibt den inneren Bereich im Abstand von einigen Hundertstel bis einigen Dutzend Lichtjahren (0,01 bis 10&nbsp;[[Parsec]]).<ref>L. Burtscher u.&nbsp;a.: ''A diversity of dusty AGN tori. Data release for the VLTI/MIDI AGN Large Program and first results for 23 galaxies.'' Astronomy & Astrophysics 558, A149 (2013). {{bibcode|2013A&A...558A.149B}}</ref> Seine wichtigste Rolle im Standardmodell ergibt sich aus seinen Abschirmungseigenschaften, die insbesondere für die Unterscheidung von AGN des Typs&nbsp;1 (Licht der ''broad line region'' sichtbar) und des Typs&nbsp;2 (Licht der ''broad line region'' nicht sichtbar) entscheidend ist.

Neuere Detailuntersuchungen, die sich insbesondere [[Interferometrie|interferometrischer Methoden]] im nahen und mittleren Infrarot-Bereich bedient haben, stellen das Bild eines zusammenhängenden Staubtorus in Frage. Diesen Beobachtungen zufolge handelt es sich stattdessen um eine mehr oder weniger individuelle unregelmäßige Anordnung von Staubwolken in der entsprechenden Region.

=== Materiezufuhr ===
[[Datei:Hubble2005-01-barred-spiral-galaxy-NGC1300.jpg|mini|350px|links|[[NGC&nbsp;1300]] fast von oben gesehen. Balkenstrukturen wie in der Mitte dieser Galaxie könnte eine wichtige Rolle dabei zukommen, aktiven Kernen genügend Materie zuzuleiten.]]
Ein AGN wird nur solange aktiv bleiben, wie ein hinreichend starker Materiezufluss auf die Akkretionsscheibe gesichert ist. Haupthindernis ist dabei der [[Drehimpuls]] der Materie, die in Richtung Scheibe fällt. Ist der Drehimpuls zu groß, dann wird die Materie die Scheibe nie erreichen können. In den heutigen Modellen ist in dieser Hinsicht vor allem das letzte [[Parsec]] (ca. 3 [[Lichtjahr]]e) rund um die Scheibe, problematisch.

Einigen Modellen zufolge spielen [[Balkenspiralgalaxie|Balkenstrukturen]] der den AGN umgebenden Galaxie eine wichtige Rolle, um hinreichend viel Materie in die Zentralregionen zu leiten. Andere Modelle sehen Galaxienzusammenstöße und die sich daraus ergebenden Instabilitäten, die zu tieferen [[Potentialtopf|Potenzialtöpfen]] führen, als entscheidenden Mechanismus an, um die Materiezufuhr zu sichern.

=== Emissionsgebiete (Loben) ===
[[Datei:A Multi-Wavelength View of Radio Galaxy Hercules A.jpg|mini|250px|Kombination aus Radiodaten und Beobachtungen im sichtbaren Licht für die Radiogalaxie [[Hercules&nbsp;A]]]]

Die Emissionsgebiete, in Anlehnung an das Englische auch Loben (''lobes'' oder ''radio lobes'') genannt, sind mit Ausdehnungen zwischen zehntausend und Millionen von Lichtjahren (3 bis 1000&nbsp;[[Parsec|kpc]]) die größten mit den AGN assoziierten Strukturen. Sie entstehen, wenn die schnellen Teilchen –&nbsp;insbesondere die Elektronen&nbsp;– des Jets auf das umgebende intergalaktische Medium treffen und es ganz oder teilweise mitführen. Dabei erreicht das mitgeführte Gas in dem umgebenden Medium [[Überschallgeschwindigkeit]]en, sodass sich am vorderen Ende eine [[Stoßfront|Schockfront]] ausbildet: ein besonders stark strahlender „heißer Fleck“ ''(hot spot).''

Die Radiostrahlung der Loben, bei der es sich um [[Synchrotronstrahlung]] aufgrund der Bewegung geladener Teilchen in Magnetfeldern handelt, übertrifft die [[Leuchtkraft]] im sichtbaren Bereich um Faktoren von 100&nbsp;Millionen bis 10&nbsp;Milliarden.

== Klassifikation ==
Die herkömmliche Einteilung der aktiven Galaxienkerne in verschiedene Klassen orientiert sich an Beobachtungsmerkmalen, insbesondere an Eigenschaften des Spektrums, an der Leuchtkraft des AGN selbst, der Leuchtkraft der ihn umgebenden Galaxie und am Vorhandensein starker Radioemissionen („radiolaut“, „radioleise“).<ref>Die hier verwendete Klassifikation ist die aus Kapitel 2 in Peterson 1997.</ref>

Dieser Einteilung gegenüber steht die Einteilung nach physikalischen Eigenschaften, wie sie sich aus dem AGN-Standardmodell ergeben. Die wichtigsten Parameter sind dabei die Masse des zentralen Schwarzen Lochs und die Akkretionsrate&nbsp;– sie und die anderen physikalischen Parameter können nicht direkt beobachtet, sondern müssen aus den Beobachtungen erschlossen werden.

Weniger klar ist der Zusammenhang zwischen den physikalischen Parametern und der Radiolautstärke eines AGN. Die Aktivität scheint mit steigender Masse des Schwarzen Lochs zuzunehmen; allerdings gibt es hierbei größere [[Streuung (Statistik)|Streuung]].

=== Seyfert-Galaxien ===
{{Hauptartikel|Seyfertgalaxie}}

[[Datei:Seyfert Galaxy NGC 7742.jpg|mini|Die Seyfert-Galaxie NGC&nbsp;7742, aufgenommen mit dem Weltraumteleskop Hubble]]

Historisch gesehen sind Seyfert-Galaxien Objekte, die erkennbar die Struktur von Galaxien besitzen und zusätzlich einen sehr hellen Kern aufweisen. Im Standardmodell entspricht die Helligkeit des Kerns einer hohen Akkretionsrate. Dass die umgebende Galaxie trotzdem noch deutlich sichtbar ist, unterscheidet Seyfert-Galaxien von den deutlich helleren Quasaren. Mit fortschreitender Beobachtungstechnik können bei Quasaren mehr und mehr umgebende Galaxien abgebildet werden, was die traditionelle Unterscheidung aufweicht.<ref name="Peterson2.1">Nach Abschnitt 2.1 in Peterson 1997.</ref>

Anhand der Seyfert-Galaxien wurde erstmals die Unterteilung in Objekte vom Typ&nbsp;1 (breite Emissionslinien sichtbar) und Typ&nbsp;2 (nur schmale Emissionslinien) vorgenommen,<ref name="KhacikyanWeedman" /> die im Standardmodell darauf zurückgehen, ob die inneren Regionen nahe der Akkretionsscheibe sichtbar (Typ&nbsp;1) oder durch den Staubtorus verdeckt sind (Typ&nbsp;2). Diese Einteilung wurde später auf alle AGN ausgedehnt (vgl. Abschnitt [[Seyfertgalaxie#Erscheinungsbild, Klassifizierung in Typ 1 und Typ 2|Erscheinungsbild, Klassifizierung in Typ&nbsp;1 und Typ&nbsp;2]]). Anhand der Intensitätsverhältnisse der [[H-alpha|Hα]]- und [[Balmer-Serie|Hβ]]-Linien führte [[Donald Edward Osterbrock|Donald Osterbrock]] 1977 und 1981 eine noch feinere Unterteilung mit Seyfert-Galaxien vom Typ&nbsp;1,5, 1,8 und 1,9 ein, die sich allerdings nicht bei allen Astronomen des Feldes durchsetzte.<ref>{{Literatur |Autor=Donald Osterbrock |Hrsg=H.R. Miller, P.J. Wiita |Titel=Emission-line spectra and the nature of active galactic nuclei |Sammelwerk=Active Galactic Nuclei |Verlag=Springer |Datum=1988 |ISBN=978-3-540-19492-7 |Seiten=1–18 |Online=[https://ned.ipac.caltech.edu/level5/Osterbrock3/Oster2.html Online-Version auf NED]}}</ref>

=== Quasare ===
{{Hauptartikel|Quasar}}

Historisch gesehen waren Quasare „quasi-stellare Radioquellen“ (engl. ''quasi-stellar radio source''). Die ersten Exemplare ([[3C&nbsp;48]] und [[3C&nbsp;273]]) wurden in den frühen 1960er Jahren von [[Allan Rex Sandage|Allan Sandage]] und Mitarbeitern entdeckt.<ref>{{cite journal |author=Thomas A. Matthews, Allan R. Sandage |title=Optical Identification of 3c&nbsp;48, 3c&nbsp;196, and 3c&nbsp;286 with Stellar Objects |year=1963 |journal=Astrophysical Journal |volume=138 |pages=30–56 |bibcode=1963ApJ...138...30M |doi=10.1086/147615 |language=en}}</ref><ref>{{cite book |url=http://books.google.it/books?id=W-cbw-QdcHUC&pg=PA237&dq=allan+sandage+quasar&hl=it&sa=X&ei=cI6KUZHUOPOy7AbD94HgAg&ved=0CFEQ6AEwBjge#v=onepage&q=allan%20sandage%20quasar&f=false |title=Physics: Imagination and Reality |accessdate=2013-05-08|language=en}}</ref> Erst mit der Bestimmung der Rotverschiebung durch [[Maarten Schmidt]] für 3C&nbsp;273 wurde klar, dass es sich um [[Extragalaktische Astronomie|extragalaktische]] und damit astronomisch gesehen sehr kleine und extrem helle Objekte handelt.

Phänomenologisch gesehen waren Quasare diejenigen sehr hellen aktiven Galaxienkerne, bei denen sich keine umgebende Galaxie nachweisen ließ, sondern nur ein heller Kern. Aufgrund der geringen Ausdehnung der Kernregion wurde nur ein sternartiges, mit dem betreffenden Teleskop nicht von einer Punktquelle unterscheidbares, Objekt festgehalten.

In moderner Einteilung unterscheiden sich Quasare von Seyfert-Galaxien durch eine besonders große Leuchtkraft der Akkretionsscheibe und der umgebenden Regionen.

„Nackte Quasare“ ohne umgebende Galaxie kennt das AGN-Standardmodell nicht. Beobachtungen weisen darauf hin, dass bei Quasaren ohne nachweisbare umgebende Galaxien diese Galaxien zu leuchtschwach sind, sodass es sich um eine [[Stichprobenverzerrung]] aufgrund der Grenzen der Beobachtungsinstrumente handelt.<ref>{{Literatur |Autor=John N. Bahcall, Sofia Kirhakos, David H. Saxe, Donald P. Schneider |Titel=Hubble Space Telescope Images of a Sample of 20 Nearby Luminous Quasars |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=479 |Datum=1997 |Seiten=642–658 |arXiv=astro-ph/9611163 |bibcode=1997ApJ...479..642B}}</ref>

Quasare werden nach ihrer Leuchtkraft in radiolaute oder radioleise eingeteilt. Einige Autoren unterscheiden diese beiden Fälle in der Benennung und nennen nur die radiolauten Objekte Quasare, die radioleisen dagegen QSOs (für ''quasi-stellar object'').

=== Radiogalaxien ===
{{Hauptartikel|Radiogalaxie}}

[[Datei:3c405.jpg|mini|250px|[[Falschfarben]]bild der Radiogalaxie [[Cygnus&nbsp;A]], basierend auf Daten des [[Very Large Array]]]]

Radiogalaxien zeichnen sich durch ihre hohe Radioleuchtkraft aus, die bis zu 10<sup>39</sup> oder 10<sup>40</sup>&nbsp;[[Watt (Einheit)|Watt]] betragen kann. Das ist mehr als das Milliardenfache der Leistung, die normale Galaxien im Radiobereich abstrahlen.

Als typische Struktur weisen viele Radiogalaxien zwei gegenüberliegende Anregungs- bzw. Emissionsregionen auf, sogenannte Loben. Dabei handelt es sich um ausgedehnte Gebiete<!--Zahlenwert?--> sehr heißen<!--Zahlenwert?--> Gases, die entstehen, wenn die zwei vom Galaxienkern in entgegengesetzte Richtungen ausgesandten Jets auf das die Galaxie umgebende [[Intergalaktisches Medium|intergalaktische Medium]] treffen.<ref>R. D. Blandford, M. J. Rees: ''A ‘twin-exhaust’ model for double radio sources.'' Zwillings-Jet-Modell. 1974. {{bibcode|1974MNRAS.169..395B}}</ref>

Aus moderner Sicht sind Radiogalaxien radiolaute Quasare vom Typ&nbsp;2. Bei ihnen handelt es sich jeweils um sehr massive elliptische Galaxien, meistens um die zentralen Galaxien ausgedehnter Galaxienhaufen. Im Vergleich mit Seyfert-Galaxien haben Radiogalaxien eine ungleich geringere Akkretionsrate&nbsp;– ihre Emissionen werden dementsprechend von den mit dem Jet zusammenhängenden Leuchtphänomenen dominiert.

Die Fanaroff-Riley-Klassifikation unterscheidet zwei Typen von Radiogalaxien: Typ&nbsp;I (FR-I), bei dem die Helligkeit vom Zentrum nach außen hin abnimmt und die im Allgemeinen deutlich leuchtstärkeren Radiogalaxien vom Typ&nbsp;II (FR-II), bei denen die Quellen mit höchster Flächenhelligkeit weiter außen liegen.<ref>B. L. Fanaroff, J. M. Riley: ''The morphology of extragalactic radio sources of high and low luminosity.'' {{bibcode|1974MNRAS.167P..31F}}</ref>

=== Blazare: BL-Lac-Objekte und optisch stark variable Quasare (OVV) ===
{{Hauptartikel|BL-Lacertae-Objekt}}

[[Datei:H0323bl2.gif|mini|links|Das BL-Lac-Objekt H&nbsp;0323+022 (bei Rotverschiebung z&nbsp;= 0,147); Aufnahme mit dem New Technology Telescope der [[Europäische Südsternwarte|ESO]]]]

BL-Lac-Objekte oder BL-Lacertae-Objekte sind nach dem Sternbild [[Eidechse (Sternbild)|Lacerta]] (Eidechse) benannt, in dem sich die Erstentdeckung von [[Cuno Hoffmeister]] aus dem Jahre 1929 befindet. Das BL ist die Bezeichnung für die Klassifikation von [[veränderlicher Stern|veränderlichen Stern]] und rührt daher, dass Hoffmeister das Objekt für einen veränderlichen Stern mit irregulären Helligkeitsvariationen hielt.<ref>{{Literatur |Autor=Cuno Hoffmeister |Titel=354 neue Veränderliche |Sammelwerk=Astronomische Nachrichten |Band=236 |Datum=1929 |Seiten=242 |bibcode=1929AN....236..233H}}</ref> Mit Aufkommen der Radioastronomie wurde deutlich, dass es sich um radiolaute, sehr ferne Objekte handelt.<ref>{{Literatur |Autor=John L. Schmitt |Titel=BL Lac identified as a Radio Source |Sammelwerk=Nature |Band=218 |Datum=1968 |Seiten=663 |bibcode=1968Natur.218..663S}}</ref> Die ersten Entfernungsbestimmungen gelangen aber erst in den 1970ern.

Aus Sicht des Standardmodells entsprechen BL-Lac-Objekte einer Orientierung des AGN, bei welcher der Beobachter direkt oder fast direkt in den Jet schaut. Dieselbe Erklärung gibt das Standardmodell für die ''Flat Spectrum Radio Quasars'' (FSRQ), synonym ''optically-violent variables'' (optisch stark veränderliche Quasare, abgekürzt OVV). Beide Objektklassen werden daher zusammengefasst und als [[Blazar]]e (vom englischen ''to blaze,'' sehr hell leuchten) bezeichnet.

BL Lac und OVV unterscheiden sich bei den Eigenschaften ihrer Linien, die bei BL&nbsp;Lac schwächer und von Absorptionslinien begleitet sind, wobei die Linien stark polarisiert sind, während OVV starke und sehr breite Emissionslinien zeigen. Gemeinsam haben sie starke Helligkeitsvariationen auf kurzen Zeitskalen (Stunden bis Tage), die sich damit erklären lassen, dass der Jet aus einer kompakten Region über der Akkretionsscheibe hervorgeht, die ihre Eigenschaften aufgrund der geringen Größe auf kurzen Zeitskalen verändern kann.

=== LINERs ===
{{Hauptartikel|Low-ionization nuclear emission-line region|titel1=LINER}}

[[Datei:M104 ngc4594 sombrero galaxy hi-res.jpg|mini|300px|Die [[Sombrerogalaxie]] (M104), hier eine Aufnahme mit dem [[Hubble-Weltraumteleskop]], ist ein Beispiel für einen LINER.<ref name="hoetal1997a">{{cite journal |author=L. C. Ho, A. V. Filippenko, W. L. W. Sargent |year=1997 |title=A Search for “Dwarf” Seyfert Nuclei. III. Spectroscopic Parameters and Properties of the Host Galaxies |journal=Astrophysical Journal Supplement |volume=112 |issue=2 |pages=315–390 |bibcode=1997ApJS..112..315H |doi=10.1086/313041 |arxiv=astro-ph/9704107|language=en}}</ref> ]]

Am anderen Ende des Leistungsspektrums, nahe dem Grenzbereich zu inaktiven Galaxien, liegen LINERs. Der Name kommt aus dem englischen ''low-ionization nuclear emission-line region,'' zu Deutsch etwa ''Galaxien-Kernregionen mit Emissionslinien geringen Ionisationsgrades.'' Wie der Name besagt, weisen diese Objekte Emissionslinien von schwach ionisierten [[Ion]]en oder neutralen Atomen auf, beispielsweise [[Sauerstoff|O]], O<sup>+</sup>, [[Stickstoff|N<sup>+</sup>]] oder [[Schwefel|S<sup>+</sup>]], während Emissionslinien von stärker ionisierten Atomen vergleichsweise schwach sind.<ref name="heckman1980">{{cite journal |author=T. M. Heckman |year=1980 |title=An optical and radio survey of the nuclei of bright galaxies&nbsp;– Activity in normal galactic nuclei |journal=[[Astronomy and Astrophysics]] |volume=87 |pages=152–164 |bibcode=1980A&A....87..152H|language=en}}</ref>

LINER treten bei etwa einem Drittel der Galaxien in unserer kosmischen Nachbarschaft auf. Als Bindeglied zwischen aktiven und inaktiven Galaxien legten sie erstmals nahe, dass auch nichtaktive Galaxien im Zentrum supermassereiche Löcher besitzen könnten. Dies wurde erst später durch die Entdeckung des Schwarzen Lochs im Zentrum der [[Milchstraße]] bestätigt.<ref>{{Literatur |Autor=G. Kauffmann |Titel=The discovery of LINERs and a premonition that black holes are found in every galaxy. Commentary on: Heckman T. M., 1980, A&A, 87, 152 |Sammelwerk=Astronomy & Astrophysics |Band=500 |Datum=2009 |Seiten=201–202 |bibcode=2009A&A...500..201K}}</ref>

Ob es sich bei LINERn tatsächlich um AGN handelt, die dem Standardmodell entsprechend durch ein supermassereiches zentrales Schwarzes Loch angetrieben werden, ist Gegenstand von Diskussionen.<ref name="heckman1980" /><ref name="hoetal1993">{{cite journal |author=L. C. Ho, A. V. Filippenko, W. L. W. Sargent |year=1993 |title=A Reevaluation of the Excitation Mechanism of LINERs |journal=Astrophysical Journal |volume=417 |pages=63–81 |bibcode=1993ApJ...417...63H |doi=10.1086/173291|language=en}}</ref> Einige Astronomen vermuten hinter der Aktivität stattdessen besonders leistungsstarke [[Sternentstehung]]sregionen.<ref name="terlevichmelnick1985">{{cite journal |author=R. Terlevich, J. Melnick |year=1985 |title=Warmers&nbsp;– The missing link between Starburst and Seyfert galaxies |journal=[[Monthly Notices of the Royal Astronomical Society]] |volume=213 |pages=841–856 |bibcode=1985MNRAS.213..841T |doi=10.1093/mnras/213.4.841|language=en}}</ref><ref name="shields1992">{{cite journal |author=J. C. Shields |year=1992 |title=Normal O stars in dense media generate LINERs |journal=Astrophysical Journal Letters |volume=399 |pages=L27–L30 |bibcode=1992ApJ...399L..27S |doi=10.1086/186598|language=en}}</ref>

== Wechselwirkung mit umgebenden Galaxien ==
Die physikalischen Prozesse in einem aktiven Galaxienkern und der umgebenden Galaxie spielen sich in Größenskalen von der Ausdehnung der zentralen Region mit einigen Lichttagen bis hin zu den Tausenden von Lichtjahren des [[Bulge]]. Statistische Zusammenhänge zwischen den physikalischen Eigenschaften der aktiven Kerne und ihren Galaxien, die auf eine wechselseitige Beeinflussung oder gekoppelte Entwicklung hindeuten, wurden seit den 1990er Jahren gefunden.

Im Februar 2020 berichteten Astronomen, dass ein ehemals aktiver Galaxienkern mit der Masse mehrerer Milliarden Sonnen – ein [[Schwarzes Loch#Supermassereiche Schwarze Löcher|Supermassives Schwarzes Loch]] – in der größten bisher bekannten Explosion im Universum einen Hohlraum in der Gaswolke des Ophiuchus [[Superhaufen|Galaxien-Superclusters]] entstehen ließ. Er ließ den Hohlraum, in den ca. 15 Milchstraßen nebeneinander passen, durch [[Jet (Astronomie)|Ausstoß von Strahlung und Teilchen]] entstehen.<ref>{{Internetquelle | autor=Martin Holland | url=http://www.heise.de/newsticker/meldung/Astronomie-Ueberreste-der-gigantischsten-Explosion-gefunden-4670982.html | titel=Astronomie: Überreste der gigantischsten Explosion gefunden | werk=[[Heise online|heise.de]] | datum=2020-02-28 |abruf=2024-02-03}}</ref><ref name="NYT-20200306">{{cite news |last=Overbye |first=Dennis |authorlink=Dennis Overbye |title=This Black Hole Blew a Hole in the Cosmos - The galaxy cluster Ophiuchus was doing just fine until WISEA J171227.81-232210.7 — a black hole several billion times as massive as our sun — burped on it. |url=https://www.nytimes.com/2020/03/06/science/black-hole-cosmos-astrophysics.html |date=2020-03-06 |work=[[The New York Times]] |accessdate=2020-03-06 |language=en}}</ref><ref>{{cite news|url=https://www.theguardian.com/science/2020/feb/27/biggest-cosmic-explosion-ever-detected-makes-huge-dent-in-space|title=Biggest cosmic explosion ever detected left huge dent in space|date=2020-02-27|access-date=2020-02-28|work=The Guardian|language=en}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Giacintucci |first1=S. |last2=Markevitch |first2=M. |last3=Johnston-Hollitt |first3=M. |last4=Wik |first4=D. R. |last5=Wang |first5=Q. H. S. |last6=Clarke |first6=T. E. |title=Discovery of a Giant Radio Fossil in the Ophiuchus Galaxy Cluster |journal=The Astrophysical Journal |date=2020-02-27 |volume=891 |issue=1 |pages=1 |doi=10.3847/1538-4357/ab6a9d |arxiv=2002.01291 |bibcode=2020ApJ...891....1G |issn=1538-4357|language=en}}</ref>

=== Korrelationen von Massen, Helligkeiten und Geschwindigkeitsdispersion ===
Im Jahre 1995 fiel [[John Kormendy]] und [[Douglas Richstone]] eine Korrelation zwischen der Masse des zentralen Schwarzen Lochs von AGN und der (blauen) Gesamthelligkeit des umgebenden [[Bulge]] (bei [[Elliptische Galaxie|elliptischen Galaxien]]: der gesamten Galaxie) auf.<ref>Abschnitt 6 in {{Literatur |Autor=Kormendy, John; Richstone, Douglas |Titel=Inward Bound&nbsp;– The Search For Supermassive Black Holes In Galactic Nuclei |Sammelwerk=Annual Review of Astronomy and Astrophysics |Band=33 |Datum=1995 |Seiten=581–624 |bibcode=1995ARA&A..33..581K}}</ref>
In einer weitergehenden Untersuchung von [[John Magorrian]] und Kollegen 1998 zeigte sich eine [[Korrelation]] zwischen den Massen der im Bulge befindlichen Objekte und dem zentralen Schwarzen Loch.<ref>{{Literatur |Autor=John Magorrian u.&nbsp;a. |Titel=The Demography of Massive Dark Objects in Galaxy Centers |Sammelwerk=Astronomical Journal |Band=115 |Datum=1998 |Seiten=2285–2305 |bibcode=1998AJ....115.2285M}}</ref>

Spätere Studien ergaben Korrelationen zwischen der [[Geschwindigkeitsdispersion]] der Sterne im Bulge und der Masse des Schwarzen Lochs. Diese Relation hat von den bisher erwähnten die kleinste [[Streuung (Statistik)|Streuung]]; allerdings ergaben sich je nach Studie unterschiedlicher Parameter für den Zusammenhang (Steigung der [[Ausgleichungsrechnung|Ausgleichsgeraden]]).<ref>{{Literatur |Autor=Laura Ferrarese, David Merritt |Titel=A Fundamental Relation between Supermassive Black Holes and Their Host Galaxies |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=539 |Datum=2000 |Seiten=L9–L12 |bibcode=2000ApJ...539L...9F}}
vs.
{{Literatur |Autor=Karl Gebhardt u.&nbsp;a. |Titel=A Relationship between Nuclear Black Hole Mass and Galaxy Velocity Dispersion |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=539 |Datum=2000 |Seiten=L13–L16 |bibcode=2000ApJ...539L..13G}}</ref>

== Aktive Galaxienkerne als Beobachtungswerkzeuge ==
Quasare, Radiogalaxien und andere AGN sind nicht nur als Beobachtungsobjekte von Interesse. Sie können auch als Beobachtungswerkzeuge dienen, mit deren Hilfe sich andere astronomische Objekte untersuchen lassen, etwa das [[Intergalaktisches Medium|intergalaktische Medium]] oder die den aktiven Galaxienkern umgebende Galaxie. Eine irdische Anwendung finden insbesondere die Quasare als unbewegte, unveränderliche Bezugspunkte für [[Geodäsie|geodätische]] Messungen.

=== Absorption durch Materie zwischen Quasar und Beobachter ===
[[Absorption (Physik)|Absorption]] von Licht eines Quasars bei charakteristischen Frequenzen gibt Aufschluss über die Materie, die sich zwischen dem Quasar und einem irdischen Beobachter befindet. Bei den betreffenden Entfernungen spielt die [[Rotverschiebung#Kosmologische Rotverschiebung|kosmologische Rotverschiebung]] eine wichtige Rolle. Je nach Entfernung des absorbierenden Materials erscheinen die Absorptionslinien im Quasarlicht bei unterschiedlichen Wellenlängen. Damit enthält das Quasarspektrum Informationen über die räumliche Verteilung der Materie entlang der Sichtlinie.<ref>{{Literatur |Autor=Khee-Gan Lee |Titel=Der Schatten des kosmischen Netzes |Sammelwerk=Sterne und Weltraum |Band=Oktober |Datum=2014 |Seiten=36 |Kommentar=Zugriff kostenpflichtig |Online=[http://www.spektrum.de/alias/welt-der-wissenschaft-astrophysik/der-schatten-des-kosmischen-netzes/1307732 Online]}}</ref>

==== Lyman-Alpha-Wald ====
Wichtigste Ausprägung dieses Phänomens ist der [[Lyman-Alpha-Wald]] (engl. ''lyman alpha forest''). Die dichte Reihe von Absorptionslinien des [[Lyman-Serie|Lyman-Alpha-Übergangs]] neutraler Wasserstoffatome, die durch Wasserstoffgaswolken bei unterschiedlichen Entfernungen (und damit unterschiedlichen Rotverschiebungen) hervorgerufen werden. Erstmals nachgewiesen wurde ein Lyman-Alpha-Wald 1971 für den Quasar 4C&nbsp;05.34.<ref>{{Literatur |Autor=Roger Lynds |Titel=The Absorption-Line Spectrum of 4C 05.34 |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=164 |Datum=1971 |Seiten=L73–L78 |bibcode=1971ApJ...164L..73L}}</ref>

==== Vermessung des „kosmischen Netzes“ ====
Quasar-Absorptionslinien geben nicht nur allgemein Aufschluss über das Vorhandensein von intergalaktischem Wasserstoffgas, sondern können auch verwendet werden, um zu untersuchen, wie Galaxien mit dem sie umgebenden Gas wechselwirken. In den herkömmlichen Modellen liefert Gas, das aus dem „[[Kosmische Netz|kosmischen Netz]]“ intergalaktischen Gases in eine Galaxie fließt, wichtigen Nachschub an Rohmaterial, was der Galaxie erlaubt, langfristig neue Sterne zu bilden. Durch Quasar-Absorptionslinien nachgewiesenes kaltes Wasserstoffgas in unmittelbarer Nähe sternbildender Galaxien stützt dieses Bild.<ref>{{Literatur |Autor=Neil H. M. Crighton, Joseph F. Hennawi, J. Xavier Prochaska |Titel=Metal-poor, Cool Gas in the Circumgalactic Medium of a z&nbsp;= 2.4 Star-forming Galaxy: Direct Evidence for Cold Accretion? |Sammelwerk=Astrophysical Journal Letters |Band=776 |Datum=2013 |Seiten=L18 |bibcode=2013ApJ...776L..18C}}</ref>

Wo anhand von direkten Absorptionslinien nur punktuelle Aussagen über das kosmische Netzwerk möglich sind, können [[Fluoreszenz]]phänomene, bei denen ein ferner Quasar einen Ausschnitt des Netzes wie eine Taschenlampe anleuchtet und so zum eigenen Leuchten anregt, flächige Ausschnitte des Netzwerks sichtbar machen. Entsprechende Aufnahmen gelangen erstmals 2014 mit einem der [[Keck-Observatorium|Keck-Teleskope]].<ref>{{Literatur |Autor=Sebastiano Cantalupo, Fabrizio Arrigoni-Battaia, J. Xavier Prochaska, Joseph F. Hennawi, Piero Madau |Titel=A cosmic web filament revealed in Lyman-alpha emission around a luminous high-redshift quasar |Sammelwerk=Nature |Band=506 |Datum=2014 |Seiten=63–66 |bibcode=2014Natur.506...63C}}</ref>

==== Gunn-Peterson-Trog ====
Das (wenige) Wasserstoffgas, das sich überall im intergalaktischen Raum befindet, sollte angesichts seiner kontinuierlichen Verteilung keinen Wald von Linien erzeugen, sondern das Quasarlicht bei allen Wellenlängen zwischen der unverschobenen [[Lyman-Serie|Lyman-Alpha]]-Wellenlänge und der mit der Rotverschiebung des Quasars verschobenen Lyman-Alpha-Linie abschwächen. Dieser sogenannte [[Gunn-Peterson-Trog]] wurde 1965 von [[James E. Gunn|Gunn]] und [[Bruce A. Peterson]] postuliert und benutzt, um eine Obergrenze für die kosmische Dichte von neutralem Wasserstoff abzuschätzen.<ref>{{Literatur |Autor=James E. Gunn, Bruce A. Peterson |Titel=On the Density of Neutral Hydrogen in Intergalactic Space |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=142 |Datum=1965 |bibcode=1965ApJ...142.1633G}}</ref>

Interessant wird der Gunn-Peterson-Trog im Hinblick auf die Ionisationsgeschichte des frühen Universums. In den heute akzeptierten Entwicklungsmodellen entstehen bei rund 380.000&nbsp;Jahren [[Kosmische Zeit|kosmischer Zeit]] die ersten Wasserstoffatome (zugleich wird die [[Hintergrundstrahlung|kosmische Hintergrundstrahlung]] freigesetzt). Im Rahmen der [[Reionisierungsepoche]] zwischen 150&nbsp;Millionen und 1&nbsp;Milliarde Jahre später wird dieses atomare Gas durch die energiereiche Strahlung der ersten Sterne wieder ionisiert. Für diejenigen Gebiete entlang der Sichtlinie zu einem fernen Quasar, die das Licht in der Zeit vor der Reionisierung durchlaufen hat, sollte daher ein Gunn-Peterson-Trog nachweisbar sein. Dessen Lage wiederum erlaubt Rückschlüsse auf die zeitliche Einordnung der Reionisierungsphase, und damit auf das Alter der ältesten Sterne. Erstmals direkt beobachtet wurde ein solcher Trog im Jahre 2001 im Spektrum eines Quasars mit Rotverschiebung z&nbsp;= 6,28.<ref>{{Literatur |Autor=R. H. Becker u.&nbsp;a. |Titel=Evidence For Reionization at z&nbsp;~ 6: Detection of a Gunn-Peterson Trough In A z&nbsp;= 6.28 Quasar |Sammelwerk=Astronomical Journal |Band=122 |Nummer=6 |Datum=2001 |Seiten=2850–2857<!-- | bibcode=2001AJ....122.2850B --> |arXiv=astro-ph/0108097 |DOI=10.1086/324231}}</ref>

==== Chemische Evolution: Deuterium ====
Absorptionslinien, die sich ihren Rotverschiebungen entsprechend der fernen kosmischen Vergangenheit zuordnen lassen, sind auch für die Rekonstruktion der chemischen Evolution, also der zeitlichen Entwicklung der [[Chemisches Element|Element]]- und [[Isotop]]enhäufigkeiten von Bedeutung. Quasar-Absorptionslinien spielen dabei insbesondere für die Rekonstruktion der [[Deuterium]]häufigkeit im frühen Universum eine Rolle und ermöglichen es, die Vorhersagen der [[Urknall]]modelle zur Entstehung dieses leichten Elements ([[primordiale Nukleosynthese]]) zu prüfen.<ref>{{Literatur |Autor=D. Tytler, X. M. Fan, S. Burles |Titel=Cosmological baryon density derived from the deuterium abundance at redshift z&nbsp;= 3.57 |Sammelwerk=Nature |Band=381 |Datum=1996 |Seiten=207 |Online=[http://ned.ipac.caltech.edu/level5/Tytler2/Tytler_contents.html Online-Version auf NED]}}</ref>

Die primordiale Deuteriumhäufigkeit ist dabei insbesondere der empfindlichste Indikator für die [[Baryonenzahl]] im frühen Universum, definiert als Verhältnis der Anzahlen von [[Baryon]]en.<ref>{{Literatur |Autor=Robert V. Wagoner |Titel=Big-Bang Nucleosynthesis Revisited |Sammelwerk=Astrophysical Journal |Band=179 |Datum=1973 |Seiten=343–360 |bibcode=1973ApJ...179..343W}}</ref>

==== Variabilität von Naturkonstanten ====
Quasare lassen Rückschlüsse darauf zu, ob und wie sich wichtige fundamentale [[Physikalische Konstante|Naturkonstanten]] im Laufe der kosmischen Evolution verändert haben könnten. Dabei weisen die Muster der [[Spektrallinie]]n eine charakteristische Struktur auf ([[Multiplizität|Multipletts]]), die sich aus den quantenmechanischen Eigenschaften der erzeugenden [[Atom]]e und [[Molekül]]e ergibt. Die Wellenlängendifferenzen der Linien ein und derselben Gruppe hängen in genau beschreibbarer Weise von der [[Feinstrukturkonstante]] ab, welche die Stärke der [[Elektrodynamik|elektromagnetischen Wechselwirkung]] angibt. Quasarbeobachtungen von Absorptionslinien erlauben es, die Feinstrukturkonstante aus solchen Wellenlängendifferenzen bei verschiedenen Entfernungen und damit zu verschiedenen Zeitpunkten der kosmischen Geschichte zu bestimmen. Beispielsweise wurde das Licht von Spektrallinien, die eine Rotverschiebung von z&nbsp;= 0,5 aufweisen, vor 5&nbsp;Milliarden Jahren erzeugt und trägt somit Informationen über die Stärke der elektromagnetischen Wechselwirkung vor genau jener Zeit. Messungen an Absorptionslinien ferner Quasare haben Hinweise auf leichte Variationen der Feinstrukturkonstante ergeben, die allerdings derzeit noch kontrovers diskutiert werden.<ref>{{Cite journal
 |author = J. K. Webb u.&nbsp;a.
 |year = 1999
 |title = Search for Time Variation of the Fine Structure Constant
 |journal = [[Physical Review Letters]]
 |volume = 82 | issue = 5 | pages = 884–887
 |doi = 10.1103/PhysRevLett.82.884
 |arxiv = astro-ph/9803165
 |bibcode = 1999PhRvL..82..884W
 |language=en
}}
{{Cite journal
 |author = M. T. Murphy u.&nbsp;a.
 |year = 2001
 |title = Possible evidence for a variable fine-structure constant from QSO absorption lines: motivations, analysis and results
 |journal = [[Monthly Notices of the Royal Astronomical Society]]
 |volume = 327 | pages = 1208
 |doi = 10.1046/j.1365-8711.2001.04840.x
 |arxiv = astro-ph/0012419 | bibcode = 2001MNRAS.327.1208M
 |issue = 4
 |language=en}}
{{Cite journal
 |author = J.K. Webb u.&nbsp;a.
 |year = 2001
 |title = Further Evidence for Cosmological Evolution of the Fine Structure Constant
 |journal = [[Physical Review Letters]]
 |volume = 87 | issue = 9 | pages = 091301
 |doi = 10.1103/PhysRevLett.87.091301
 |arxiv = astro-ph/0012539
 |pmid = 11531558
 |bibcode = 2001PhRvL..87i1301W
 |language=en
}}
{{Cite journal
 | author = M. T. Murphy, J. K. Webb, V. V. Flambaum
 | year = 2003
 | title = Further Evidence for a Variable Fine-Structure Constant from Keck/HIRES QSO Absorption Spectra
 | journal = [[Monthly Notices of the Royal Astronomical Society]]
 | volume = 345 | pages = 609
 | doi = 10.1046/j.1365-8711.2003.06970.x
 | arxiv = astro-ph/0306483 | bibcode = 2003MNRAS.345..609M
 | issue = 2
 |language=en}}
{{Cite journal
 |author=H. Chand u.&nbsp;a.
 |year=2004
 |title=Probing the Cosmological Variation of the Fine-Structure Constant: Results Based on VLT-UVES Sample
 |journal=[[Astronomy & Astrophysics]]
 |volume=417 |pages=853
 |doi=10.1051/0004-6361:20035701
 |bibcode=2004A&A...417..853C
 |arxiv=astro-ph/0401094
 |issue=3
 |language=en}}
{{Cite journal
 |author=R. Srianand u.&nbsp;a.
 |year=2004
 |title=Limits on the Time Variation of the Electromagnetic Fine-Structure Constant in the Low Energy Limit from Absorption Lines in the Spectra of Distant Quasars
 |journal=[[Physical Review Letters]]
 |volume=92
 |issue=12 |pages=121302
 |doi=10.1103/PhysRevLett.92.121302
 |pmid=15089663
 |bibcode=2004PhRvL..92l1302S
 |arxiv=astro-ph/0402177
 |language=en}}
{{Cite journal
 |author=M. T. Murphy, J. K. Webb, V. V. Flambaum
 |year=2007
 |title=Comment on “Limits on the Time Variation of the Electromagnetic Fine-Structure Constant in the Low Energy Limit from Absorption Lines in the Spectra of Distant Quasars”
 |journal=[[Physical Review Letters]]
 |volume=99 |pages=239001
 |doi=10.1103/PhysRevLett.99.239001
 |bibcode=2007PhRvL..99w9001M
 |issue=23
 |arxiv=0708.3677
 |language=en}}
{{Cite journal
 |author=M. T. Murphy, J. K. Webb, V. V. Flambaum
 |year=2008
 |title=Revision of VLT/UVES Constraints on a Varying Fine-Structure Constant
 |journal=[[Monthly Notices of the Royal Astronomical Society]]
 |volume=384 |pages=1053
 |doi=10.1111/j.1365-2966.2007.12695.x
 |bibcode=2008MNRAS.384.1053M
 |arxiv=astro-ph/0612407
 |issue=3
 |language=en}}</ref>

=== Astrometrie und Geodäsie ===
Aufgrund ihrer hohen Leuchtkraft gehören Quasare zu den Objekten, die auf die weitesten Entfernungen noch sichtbar sind. Die hohen Entfernungen bewirken, dass sich die scheinbare Position eines Quasar am Nachthimmel für einen Beobachter auf der Erde selbst dann nicht verändert, wenn sich der Quasar relativ zu seiner kosmischen Umgebung mit hoher Geschwindigkeit bewegt. Quasare eignen sich deswegen, um das [[International Celestial Reference System|Internationale Himmelsreferenzsystem]] (ICRS) mit großer Genauigkeit zu bestimmen.<ref>{{Literatur |Autor=A. H. Andrei u.&nbsp;a. |Titel=The large quasar reference frame (LQRF): An optical representation of the ICRS |Sammelwerk=Astronomy and Astrophysics |Band=505 |Datum=2009 |Seiten=385–404 |DOI=10.1051/0004-6361/200912041 |bibcode=2009A&A...505..385A}}</ref>

Der Astrometrie-Satellit [[Gaia (Raumsonde)|Gaia]], der die Entfernung von rund einer Milliarde Sternen mithilfe der [[Parallaxe]]nmethode mit bislang unerreichter Genauigkeit vermisst<ref>Die astrometrische Gaia-Mission der ESA läuft seit 2013, siehe [http://www.esa.int/Our_Activities/Space_Science/Gaia_factsheet Gaia Factsheet bei der ESA, englisch]</ref>, wird als Teil seiner Mission eine Durchmusterung von rund 500.000&nbsp;Quasaren durchführen und einen Teil davon als Hilfsmittel zur Kalibrierung seiner Parallaxenmessungen verwenden.<ref>{{Literatur |Autor=A. H. Andrei u.&nbsp;a. |Titel=Gaia initial QSO catalogue: the variability and compactness indexes |Sammelwerk=Memorie della Societa Astronomica Italiana |Band=83 |Datum=2012 |Seiten=930–933 |bibcode=2012MmSAI..83..930A}}</ref>

Relativ zu dem durch die Quasare gegebenen Bezugsrahmen lassen sich mit Hilfe der [[Very Long Baseline Interferometry]] (VLBI) auch irdische Bewegungen und Orte mit großer Genauigkeit bestimmen. Auf diese Weise sind präzise Messungen der Parameter der [[Erdrotation]] ebenso möglich wie der [[Kontinentaldrift|Kontinentalverschiebung]].<ref>{{Literatur |Autor=H. Schuh, D. Behrend |Titel=VLBI: A fascinating technique for geodesy and astrometry |Sammelwerk=Journal of Geodynamics |Band=61 |Datum=2012 |Seiten=68–80 |bibcode=2012JGeo...61...68S}}</ref>

=== AGN als Standardkerzen ===
Kosmologen um Darach Watson von der [[Universität Kopenhagen]] haben eine Methode entwickelt, mit Hilfe von AGN [[Entfernungsmessung#Die Galaxien und das Weltall|kosmische Entfernungen]] zu bestimmen.<ref name="SdW2011110902">''Aktive galaktische Kerne helfen Entfernungen zu bestimmen.'' In: ''Spektrum der Wissenschaft.'' November 2011. Spektrum der Wissenschaft Verlagsgesellschaft mbH, Heidelberg. {{ISSN|0170-2971}}.</ref><ref name="arX11094632">D. Watson, K. D. Denney, M. Vestergaard, T. M. Davis: ''A new cosmological distance measure using AGN.'' 21. September 2011. {{arXiv|1109.4632}}.</ref> Die Methode basiert auf dem Zusammenhang zwischen der [[Absolute Helligkeit|absoluten Helligkeit]] von Galaxienkernen und deren Helligkeit, wie sie von der Erde aus erscheint.

Fällt Materie in das zentrale Schwarze Loch der Galaxie, heizt sie sich stark auf und gibt als Folge davon energiereiche Strahlung ab. Durch diese werden benachbarte [[Nebel (Astronomie)|Gaswolken]] [[Ionisation|ionisiert]] und dadurch zum Leuchten angeregt. Eine hellere Zentralregion um das Schwarze Loch führt zu tieferer Ionisation der umgebenden Gaswolken und damit auch zu einem ausgedehnteren Bereich, in dem Gaswolken leuchten. Veränderungen in der Helligkeit der Zentralregion äußern sich mit Verzögerung auch in der Helligkeit benachbarter Gaswolken. Hierüber wurden nun für 38&nbsp;AGN zunächst die Größe der leuchtenden Gaswolken und anschließend die absoluten Helligkeiten der AGN selbst bestimmt. Auf diese Weise lassen sich Entfernungen bis zu einer [[Rotverschiebung#Kosmologische Rotverschiebung|Rotverschiebung]] von 4 bestimmen, entsprechend ca. 55 % des Radius des sichtbaren Universums.

=== Rolle als Marker ===
Gemäß dem Standardmodell sind Quasare als aktive Galaxienkerne in umgebende Galaxien eingebettet. Damit können Quasare als Marker eingesetzt werden, denn wo ein weit entfernter Quasar nachgewiesen ist, sollte sich auch eine ganze Galaxie befinden, nach der nun gezielt gesucht werden kann.

=== Gravitationslinsen und relativistische Optik ===
{{Hauptartikel|Gravitationslinseneffekt}}

[[Datei:Einstein cross.jpg|mini|200px|Das [[Einsteinkreuz]]: Eine Gravitationslinse mit dem Quasar QSO&nbsp;2237+0305 als Lichtquelle]]

Aufgrund ihrer großen Entfernung und großen Helligkeit sind Quasare geeignet als Lichtquellen für [[Gravitationslinseneffekt|Gravitationslinsen]], also für Situationen, in denen das Licht eines ferneren Objekts von der Masse eines dem Beobachter näheren Objekts abgelenkt wird. Bei dieser Ablenkung kommt es typischerweise zu Verstärkungseffekten, aber bei geeigneter Anordnung auch zu Mehrfachbildern, die oft bogenartig verzerrt sind.<ref>{{Literatur |Autor=P. Schneider, J. Ehlers, E. E. Falco |Titel=Gravitational lenses |Verlag=Springer |Datum=1992 |ISBN=3-540-66506-4}}</ref> Tatsächlich war der „Zwillings-Quasar“ [[Q0957+561]] im Jahre 1979 das erste überhaupt bekannte Beispiel für eine Gravitationslinse.<ref>{{cite web| url=http://www.nature.com/nature/journal/v279/n5712/pdf/279381a0.pdf| title=0957+561A,B: twin quasistellar objects or gravitational lens?| accessdate=2011-04-16| last=Walsh| first=D.| coauthors=R. F. Carswell, R. J. Weymann| date=1979-05-31| format=pdf| publisher=nature 279| pages=381–384 |language=en}}</ref>

Neben großskaligen Gravitationslinseneffekten, bei denen getrennte Bilder sichtbar sind, kommt es auch bei Quasaren zu Mikro-Gravitationslinseneffekten, bei denen sich die einzelnen Bilder nicht voneinander unterscheiden lassen, der Linseneffekt aber zu einer signifikanten Lichtverstärkung führt. Aus den Helligkeitsfluktuationen, die sich durch solche Mikrolinseneffekte ergeben, lassen sich Rückschlüsse sowohl auf die lichtaussendenden Regionen des Quasars ([[Kontinuum (Physik)|Kontinuum]]-Quelle und Broad Line Region) als auch über die Eigenschaften der Linsenobjekte ziehen.<ref>Abschnitt 4.2. in Joachim Wambsganss: ''Gravitational Lensing in Astronomy.'' Living Rev. Relativity&nbsp;1, (1998), 12. ([http://www.livingreviews.org/lrr-1998-12 Online-Version auf LRR], letzter Zugriff am 17.&nbsp;September 2014).</ref>

Die Statistik von Quasar-Linsen hat interessante [[Kosmologie|kosmologische]] Konsequenzen: Aus dem Anteil an Quasaren, die Teil eines Gravitationslinsensystems sind, lässt sich die Gesamtmenge an Materie im Universum abschätzen, die in Form kompakter Objekte (nämlich potenzieller Gravitationslinsen-Massen) vorliegt.<ref>E. L. Turner, J. P. Ostriker, J. R. Gott III: ''The statistics of gravitational lenses: the distributions of image angular separations and lens redshifts.'' Astrophys. J., 284, 1–22, (1984). {{bibcode|1984ApJ...284....1T}}.</ref>

Quasare eignen sich auch, um mit Hilfe von [[Very Long Baseline Interferometry]] (VLBI) als weiteres Beispiel für die relativistische [[Gravitationslinseneffekt|Lichtablenkung]] den Einfluss der Masse der [[Sonne]] auf das Licht ferner Objekte zu überprüfen.<ref>D. E. Lebach, B. E. Corey, I. I. Shapiro, M. I. Ratner, J. C. Webber, A. E. E. Rogers, J. L. Davis, T. A. Herring: ''Measurement of the Solar Gravitational Deflection of Radio Waves Using Very-Long-Baseline Interferometry.'' Phys. Rev. Lett., 75, 1439–1442, (1995).</ref> Die kumulative Auswertung entsprechender Daten von über 2&nbsp;Millionen VLBI-Beobachtungen an 541&nbsp;Quasaren und Radiogalaxien gehört zu den genauesten Messungen der Lichtablenkung durch die Sonne überhaupt und damit zu einem der strengsten Tests der Vorhersagen der [[Allgemeine Relativitätstheorie|Allgemeinen Relativitätstheorie]] zu dieser Lichtablenkung.<ref>S. S. Shapiro, J. L. Davis, D. E. Lebach, J. S. Gregory: ''Measurement of the solar gravitational deflection of radio waves using geodetic very-long-baseline interferometry data, 1979–1999.'' Phys. Rev. Lett., 92, 121101, (2004).</ref>

== Literatur ==
* {{Literatur
   |Autor=Volker Beckmann und Chris R. Shrader
   |Titel=Active Galactic Nuclei
   |Verlag=Wiley-VCh
   |Datum=2012
   |ISBN=978-3-527-41078-1}}
* {{Literatur
   |Autor=Bradley W. Carroll und Dale A. Ostlie
   |Titel=An Introduction to Modern Galactic Astrophysics and Cosmology
   |Verlag=Addison-Wesley
   |Datum=2007
   |ISBN=0-8053-0347-2}}
* {{Literatur
   |Autor=Bradley M. Peterson
   |Titel=An Introduction to Active Galactic Nuclei
   |Verlag=Cambridge University Press
   |Datum=1997
   |ISBN=0-521-47911-8}}
* {{Literatur
   |Autor=[[Kenneth Lang]]
   |Titel=Essential Astrophysics
   |Verlag=Springer
   |Datum=2013
   |ISBN=978-3-642-35962-0}}
* {{Literatur
   |Autor=[[Martin J. Rees]]
   |Titel=Black Hole Models for Active Galactic Nuclei
   |Sammelwerk=Annu. Rev. Astron. Astrophys.
   |Band=22
   |Datum=1984
   |Seiten=471–506
   |Online=[http://ned.ipac.caltech.edu/level5/March01/Rees/frames.html Online-Version auf NED]}}
* {{Literatur
   |Autor=Ian Robson
   |Titel=Active Galactic Nuclei
   |Verlag=John Wiley & Sons
   |Ort=Chichester
   |Datum=1996
   |ISBN=978-0-471-96050-8}}
* {{Literatur
   |Autor=Gregory A. Shields
   |Titel=A brief history of AGN
   |Sammelwerk=Publications of the Astronomical Society of the Pacific
   |Band=760
   |Nummer=111
   |Datum=
   |Seiten=661–678
   |arXiv=astro-ph/9903401v1}}
* {{Literatur |Autor=[[Donald E. Osterbrock]] |Titel=Astrophysics of Gaseous Nebulae and Active Galactic Nuclei |Verlag=Palgrave Macmillan |Datum=2005 |ISBN=978-0-935702-22-4}}
* {{Literatur
   |Autor=Julian H. Krolik
   |Titel=Active Galactic Nuclei: From the Central Black Hole to the Galactic Environment
   |Verlag=Princeton University Press
   |Datum=1998}}
* {{Literatur
   |Autor=Daniel W. Weedman
   |Titel=Quasar Astronomy
   |Verlag=Cambridge University Press
   |Datum=1988
   |ISBN=0-521-35674-1}}

== Siehe auch ==
* [[Compact Symmetric Object]], mögliche Vorläufer von Aktiven Galaxienkernen

== Weblinks ==
* [http://www.astr.ua.edu/keel/ Bill Keel’s page]

== Einzelnachweise ==
<references responsive />

{{Lesenswert|22. Dezember 2015|149333536}}

[[Kategorie:Galaxie]]